Меню

Магнитная проницаемость через ток

Магнитная проницаемость — свойства, смысл и формулы

Общие сведения

В природе существует несколько видов силовых полей. Одним из них является магнитное поле (МП). В физике под ним понимают силу, действующую на перемещающиеся электрические заряды, обладающие магнитным моментом. Каждое тело в том или ином виде характеризуется восприимчивостью к такого роду полю.

Для понимания процесса можно провести эксперимент. Если взять кольцо индуктивности и пропустить через него электрический ток, то вокруг него возникнет электромагнитное поле. Если в катушку вставить железный сердечник, то магнитные свойства усилятся. Другими словами, железо усиливает магнитное поле, созданное током, протекающим по виткам. Получается, что появляется дополнительный источник магнетизма — железо. По принципу суперпозиции векторы источников складываются. Возникает усиленное поле.

Допустим, магнитная индукция поля, создаваемая только током, имеет величину B0, а веществом — B1. Вектор магнитной индукции в материале будет складываться из этих двух величин: B = B0 + B1. Основываясь на эксперименте, физики решили ввести новую величину, которая характеризует, насколько вещество изменяет магнитное поле. Этот параметр было решено обозначить символом μ и назвать магнитной проницаемостью. Её единицей измерения стала безразмерная величина.

Таким образом, физический смысл магнитной проницаемости вещества заключается в величине, равной отношению модуля вектора магнитной индукции поля в материале к создаваемому теми же токами полю без дополнительных элементов. Для вакуума формула магнитной проницаемости имеет вид μ = B / B0. По сути параметр является магнитным аналогом диэлектрической проницаемости. Но если диэлектрики всегда ослабляют поле, то магнетики его усиливают.

На протяжении нескольких десятков лет различные физики проводили эксперименты над способностью материалов поддерживать распространение МП. В результате была построена таблица, в которую были занесены показатели, характерные для разных сред. Так, для воздуха параметр равняется 1.25663753*10 −6 , вакуума — 4π*10 −7 , дерева — 1.25663760*10 −6 , а чистого железа — 6.3*10 −3 . Все эти данные общедоступны. Их легко можно найти практически в любом физическом справочнике.

Виды проницаемости и формулы

Восприимчивость к магнетизму зависит от вида среды и определяется её свойствами. Поэтому принято говорить о способности к проницаемости конкретной системы, имея в виду состав, состояние, температуру и другие исходные данные.

Существует четыре вида проницаемости:

  1. Относительная. Характеризует, насколько взаимодействие в выбранной среде отличается от вакуума.
  2. Абсолютная. Находится как произведение проницаемости на магнитную константу.
  3. Статическая. Определяется с учётом коэрцитивной силы и магнитной индукции. При этом, чем большее значение имеет характеристика, тем меньше частота магнитных потерь. Отсюда следует, что статическая проницаемость зависит от температуры.
  4. Дифференциальная. Устанавливает связь между малым увеличением индукции и напряжённости — μд = m * tgb. Это утверждение означает, что величина определяется по основной кривой намагничивания, из-за нелинейности которой она переменчивая.

Если среда однородная и изотропная, то проницаемость определяется по формуле:μ = В/(μoН), где: B — магнитная индукция; H — напряжённость; μo — константа. Постоянный коэффициент в формуле водится для записи уравнения магнетизма в рациональной форме для проведения расчётов. Знак его всегда постоянный. Он позволяет связать между собой относительную магнитную проницаемость и абсолютную.

Магнитная восприимчивость связана с проницаемостью простым выражением μ = 1 + χ. Эта формула справедлива, если все параметры будут измеряться в СИ. В единицах СГС равенство примет вид μ = 1 + 4πx. Например, проницаемость вакуума равняется единице, так как x = 0. Она безразмерна и помогает оценить способность намагничивания материала в МП.

Существует три вида восприимчивости: объёмная, удельная и молярная. Для диамагнетиков она отрицательная, а для парамагнетиков — положительная. При этом у ферромагнетиков её значения могут достигать тысяч единиц, в то время как для остальных классов веществ величина имеет очень малый порядок, около 10 -4 — 10 -6 .

Если на материал одновременно воздействует постоянное и переменное магнитное поле, то для описания процесса вводят дополнительное понятие — дифференциальную проницаемость. Наибольшее значение дифференциального параметра всегда будет превышать статическую составляющую μ = (1/μо)*(dB/dH). Эта формула по своему виду напоминает выражение, описывающее трение.

Разделение веществ

В пятидесятые годы девятнадцатого столетия Фарадей исследовал влияние веществ на МП. В итоге он пришёл к выводу, что все материалы без исключения влияют на поле. Отсюда следует, что любое вещество является источником своего МП, но при условии его помещения во внешнее поле. Это явление было названо намагниченностью.

По результатам своего исследования Фарадей разделил все физические элементы на три класса, дав определение каждому из них:

    Диамагнетики. Вещества, у которых проницаемость чуть меньше единицы: μ

Гипотеза Ампера

С её помощью можно объяснить, почему одни вещества проявляют парамагнитные или диамагнитные свойства, а другие усиливают МП. Ампер провёл ряд экспериментов, сравнивая конфигурацию поля, создаваемого полосовым магнитом и катушкой с током. Было определено, что для полосового магнита характерна ситуация, когда линии потока выходят из северного полюса и входят в южный. Катушка же создаёт поле, похожее на конфигурацию МП постоянного полосового магнита.

Это сходство позволило Амперу предположить, что магнитные свойства веществ обусловлены тем, что внутри их существует своя проводимость, которая может убывать или возрастать в зависимости от внешних воздействующих факторов. Так, Ампер утверждал, что магнитные свойства материала объясняются существованием в его объёме микроскопических замкнутых электрических токов. Впоследствии его догадка была подтверждена. Такие токи названы молекулярными.

Другими словами, это электроны, движущиеся вокруг ядра в атоме. Для примера стоит рассмотреть гелий. В нём два электрона движутся по практически одинаковым орбитам, но только в противоположные стороны. Каждый из электронов несёт электрический заряд, создающий ток, следовательно, и поле. Если нарисовать их магнитные поля, то можно увидеть, что их направление будет противоположным: B1 + B2 = 0. Значит, атом гелия не создаёт вокруг себя МП. При помещении его во внешнее МП B0 к силе притяжения электрона прибавится сила Лоренца, направленная по радиусу от ядра.

Читайте также:  Передача электрической энергии с помощью электрического тока

Таким образом, сила притяжения к ядру ослабеет. Чтобы двигаться по той же самой орбите, электрону нужна меньшая скорость. Применительно ко второму электрону ситуация будет противоположной. Скорость электрона станет больше. В результате поле, создаваемое первым электроном, станет меньше, а вторым — больше. Следовательно, B1 + B2 ≠ 0. При этом гелий будет намагничиваться против внешнего поля, то есть является диамагнетиком.

Для парамагнетиков характерно то, что каждый атом обладает своим орбитальным полем. То есть атомы можно представить как витки с током. Если поля нет, направление электронов хаотичное. Причём их сумма будет равняться нулю. При помещении его во внешнее МП каждый свободный атом будет стремиться развернуться так, чтобы его нормаль была направлена по полю. Но при этом процессу мешает тепловое движение.

Поэтому полностью развернуться в сторону направления МП атомы не могут. При этом чем больше температура тела, тем меньше будет их разворот. Значит, магнитная проницаемость будет уменьшаться.

Свойство ферромагнетиков

С точки зрения физики наиболее интересным материалом является ферромагнетик. Существует устройство, представляющее собой кольцо из него. На прибор равномерно в один слой намотан провод, через который протекает электрический ток. В этом торе возникает электрическое поле, совпадающее по величине с вектором МП. В результате сердечник окажется намагниченным.

Если по оси ординат отложить магнитную индукцию тела, а по оси — абсцисс тока, то можно обнаружить следующие особенности:

  • в начальный момент времени график будет возрастать примерно под углом 30 градусов;
  • после достижения определённой величины (1 Тл) произойдёт резкое выравнивание графика относительно B0.

Из этого можно сделать вывод, что ферромагнетик примерно в тысячу раз увеличивает магнитное поле. Выходит, что магнитная проницаемость зависит от намагничивающего поля. Если провести перпендикуляры с точки перехода графика на координатные прямые и нарисовать из неё диагональ к нулевой точке, то тангенс угла к B0 будет равняться проницаемости: μ = tg j. Оказывается, что при больших намагничивающих полях МП перестаёт расти, то есть существует магнитное насыщение.

Если взять феррит и намагнитить его, а поле размагнитить путём уменьшения поля, то линия размагничивания будет другой. При исчезновении внешнего поля ферромагнетик останется намагниченным.

Поэтому для его размагничивания нужно создать поле, направленное в противоположную сторону. Таким образом, чередование намагниченности и размагниченности приведёт график к виду гистерезиса.

На петеле можно выделить две точки:

  • Bo — остаточная магнитная индукция, возникающая после снятия электрического поля;
  • Bc — коэрцитивная сила, индукция противоположно направленного поля.

Ферромагнетики, которые обладают широким гистерезисом, называются жёсткими. К ним относится закалённая сталь, сплавы альнико и магнико, неодим. Но бывают и ферромагнетики, которые довольно легко перемагнитить. Их петля гистерезиса имеет узкий вид. Используют такие материалы в электродвигателях, трансформаторах. Их называют мягкими. Примеры — отожжённая сталь, пермаллой.

Источник

Магнитная восприимчивость и магнитная проницаемость

Если проводник с током находится не в вакууме, а другой среде, то магнитное поле изменяется. Разные вещества в магнитном поле сами способны стать источниками поля. Суммарное магнитное поле — это сумма полей, которые создаются проводниками с токами и намагниченной средой. Вещества способные к намагничиванию называют магнетиками. Причиной намагничивания являются имеющиеся во всех атомах молекулярные токи.

Магнитная восприимчивость вещества

Полная магнитная индукция в магнетике равна:

где $\overline$ — вектор намагниченности вещества; $\overline$ — напряженность магнитного поля; $<\mu >_0$ — магнитная постоянная. Направления векторов $\overline$ и $\overline$ в общем случае могут быть не одинаковыми. Для изотропных магнетиков имеем:

где $\varkappa $ — безразмерна скалярная величина, зависящая от рода магнетика и его состояния, которую называют магнитной восприимчивостью вещества.

Магнитная проницаемость вещества

Допустим, что вещество однородно и им заполнено все пространство, где имеется магнитное поле. Обозначим, как $L_0\ $индуктивность контура в вакууме, $L$ — индуктивность того же контура в веществе, в котором присутствует магнитное поле. Тогда отношение:

называется относительной магнитной проницаемостью (или просто магнитной проницаемостью) вещества.

Магнитная проницаемость — это физическая величина, зависящая от рода вещества и его состояния, характеризующая магнитные свойства вещества.

Вводится магнитная проницаемость аналогично диэлектрической проницаемости ($\varepsilon $). В таком случае параметр $\mu $, есть отношение абсолютных магнитных проницаемостей исследуемого вещества и вакуума ($<\mu >_0$).

Параметр $\mu $ — это безразмерная величина. При этом абсолютная магнитная проницаемость ($<\mu >_a$) равна:

Единицей измерения абсолютной магнитной проницаемости является:

1 $\frac<Гн><м>$ — это магнитная проницаемость вещества, в которой при напряженности магнитного поля равной 1 $\frac<А><м>$ создается магнитная индукция 1 Тл.

Вещество оказывает влияние на индуктивность контура, это говорит, о том что при изменении среды изменяется магнитный поток, который пронизывает контур, следовательно, изменяется величина магнитной индукции поля. Если магнитная проницаемость вещества равна $\mu $, то при той же силе тока в контуре индукция в $\mu $ раз больше, чем в вакууме:

Эмпирически получено, что магнитная проницаемость в большинстве случаев $\mu $ мало отличается от единицы. Эта величина может быть больше и меньше единицы. Вещества, которые имеют $\mu >1,$ называют парамагнетиками. При $\mu Пример 1

Задание. Исследуя магнитную жидкость, ее наливают в трубку, изображенную на рис.1. Один из концов трубки размещают между полюсами электромагнита. Когда магнит включают, то жидкость может подниматься в колене A или опускаться. От чего это зависит?

Магнитная восприимчивость и магнитная проницаемость, пример 1

Решение. Жидкость в колене A поднимается или опускается в зависимости от того является она парамагнетиком или она диамагнетик. Так как парамагнитная жидкость будет втягиваться в область с максимальной индукцией магнитного поля, тогда как диамагнитная жидкость выталкивается в область слабого поля. В парамагнитных веществах ориентация элементарных токов происходит так, что магнитный поток молекулярных токов усиливает магнитный поток внешнего ориентирующего поля. Парамагнетики притягиваются к магниту (как и ферромагнетики). Диамагнитные тела уменьшают магнитный поток, так как в диамагнитном теле при воздействии внешнего поля появляются элементарные токи, имеющие такое направление, что их магнитное поле противоположно направлено внешнему полю. Действие внешнего магнитного поля на диамагнетики противоположно действию парамагнитные тела, диамагнетики отталкиваются от магнита.

Читайте также:  Построить график зависимости силы тока в цепи от сопротивления нагрузки

Задание. По круговому витку с током, имеющему радиус $R$, находящемуся в веществе, течет ток силой $I$. Намагниченность в центре этого контура равна $J$. Какова магнитная восприимчивость вещества? Вещество считайте изотропным магнетиком.

Решение. Напряженность магнитного поля в центре кругового витка с током равна:

Для изотропного магнетика можем записать, что:

\[J=\varkappa H\ \left(2.2\right).\]

Подставим правую часть (2.1) вместо $H$ в уравнение (2.2) выразим магнитную восприимчивость вещества:

Ответ. $\varkappa =\frac<2JR>$

Источник



Магнитная проницаемость через ток

Если на проводник с током, помещенный в некоторую область, действует магнитная сила, то говорят, что в этой области существует магнитное поло. Будем измерять распределение магнитного поля при помощи небольшой петли — пробника точно так же, как можно было бы измерять распределение электрического поля посредством небольшого электрического диполя. Если петля может свободно поворачиваться, то под действием поля она примет определенную ориентацию. Положительным направлением магнитного поля условимся считать такое нормальное к плоскости петли направление, в котором перемещался бы винт с правой резьбой при его вращении в направлении протекания тока по петле. Как и в электростатике, напряженность магнитного поля можно найти, измерив величину момента, действующего на петлю. Таким образом, мы определим магнитную индукцию В или

плотность магнитного потока как такой направленный вдоль магнитного поля вектор, величина которого (в веберах на квадратный метр) равна вращающему моменту (в ньютон-метрах), действующему на петлю с единичным магнитным моментом, ориентированным перпендикулярно к полю. Этот вращающий момент, а следовательно, и В зависят от среды, в которой производится измерение. Относительную магнитную проницаемость вещества мы определим как отношение магнитной индукции в некоторой точке пространства, полностью заполненного данным веществом, к значению магнитной индукции в той же точке в вакууме при сохранении конфигурации проводников и величин протекающих в них токов. Магнитная проницаемость равна произведению

Осуществление экспериментов, на которых основываются определения и В, в случаях жидких и газообразных сред не вызывают принци пиальных затруднений. Но внутри твердого тела производить измерения при помощи проволочной петли, очевидно, уже невозможно. Если все пространство вне небольшой области, в которой находится петля, заполнено одной жидкостью, а эта область заполнена другой жидкостью, то измеряемое значение В не будет зависеть от формы и размеров выделенной области только в том случае, когда обе жидкости имеют одинаковые магнитные проницаемости. Таким образом, для определения в некоторой точке однородного изотропного твердого тела следует вырезать в нем маленькую полость, содержащую точку и заполнить ее такой жидкостью, чтобы измерение в точке не зависело от формы и размера полости. Полученные значения в точке будут такими же, как и до создания полости. В § 25 настоящей главы, используя граничные условия, выведенные в § 22, мы опишем экспериментальный метод определения пригодный и в случае магнитно-анизотропных кристаллов.

Пусть в нашем распоряжении имеется большое число маленьких петель, в каждой из которых циркулирует ток Не изменяя площади петель, составим из них сетку таким образом, чтобы векторы магнитной индукции, обусловленные двумя близлежащими петлями, всюду оставались параллельными друг другу. Из опыта Ампера следует, что магнитный эффект всех внутренних петель при этом исчезает и результирующее магнитное поле будет таким же, как если бы ток I протекал лишь по границе, образованной крайними петлями независимо от формы самой поверхности сетки. Но, как известно, магнитная индукция, обусловленная каждой элементарной петлей с площадью совпадает с электрическим полем, порождаемым электрическим диполем с моментом Следовательно, магнитная индукция, обусловленная контуром, несущим ток I, будет такой же, как напряженность электрического поля однородного электрического двойного слоя мощностью опирающегося на этот контур (см. § 13 гл. I). Этот магнитный эквивалент двойного слоя называют обычно магнитным листом. Однако если мы в поисках этого листа будем следовать вдоль магнитной силовой линии, создаваемой некоторым электрическим контуром, то окажется, что наше движение будет происходить по замкнутому путн, нигде не пересекающему магнитной неоднородности, соответствующей электрическому двойному слою. Таким образом, магнитный лист в действительности не существует и является лишь удобным понятием, используемым при вычислении магнитных полей. Более того, отсюда следует, что не существует магнитных источников или стоков, соответствующих зарядам в электростатике, так что

Из формулы (1.32) следует, что работа, затрачиваемая при перемещении единичного электрического заряда с одной стороны однородного

электрического двойного слоя мощностью на другую сторону по пути, огибающему край слоя, равна поскольку разность между телесными углами, под которыми виден двойной слой из начальной и конечной точек пути,составляет Таким образом, если напряженность электрического поля равна то

где — элемент пути. Но, как мы видели, магнитная индукция, обусловленная током будет всюду такая же, как напряженность электрического ноля, создаваемая однородным электрическим двойным слоем мощностью опирающимся на контур, по которому протекает ток , поэтому в вакууме а в однородной среде с магнитной проницаемостью

Но, согласно формуле (6.2), где плотность тока, площадь, ограниченная кривой таким образом, Преобразовав левую часть этого равенства при помощи теоремы Стокса (3.3), получим

Легко заметить, что равенство (7.3) выполняется для любого замкнутого пути, даже если этот путь включает только часть полного тока, ибо в последнем случае любая часть поверхности, пронизываемая токами, которые этим путем не охватываются, будут пересекаться с ними дважды: один раз в положительном направлении и один раз в отрицательном, или не будет пересекаться совсем, что в любом случае не даст никакого вклада в интеграл. Таким образом, соотношение (7.3) должно иметь место и для подинтегральных выражений; для области с однородной магнитной проницаемостью из (7.3) вытекает

Читайте также:  Циркуляция вектора магнитной индукции ток проводимости

Источник

БЛОГ ЭЛЕКТРОМЕХАНИКА

Студенческий блог для электромеханика. Обучение и практика, новости науки и техники. В помощь студентам и специалистам

  • главная
  • инфо
  • блог
  • словарь электромеханика
  • электроника
  • крюинговые компании
    • Одесса/Odessa
    • Николаев/Nikolaev
  • Обучение
    • Предметы по специальности
      • АГЭУ
      • АСЭЭС
      • Диагностика и обслуживание судовых технических средств
      • Мехатронные системы
      • Микропроцессоры
      • Моделирование электромеханических систем
      • МПСУ
      • САЭП
      • САЭЭС
      • СДВС
      • СИВС
      • Силовая электроника
      • Судовые компьютерные ceти
      • СУЭ и ОСУ
      • ТАУ
      • Технология судоремонта
      • ТЭП
      • ТЭЭО и АС
    • Общие предметы
      • Безопасность жизнедеятельности
      • Высшая математика
      • Ділова українська мова
      • Интеллектуальная собственность
      • Культурология
      • Материаловедение
      • Охрана труда
      • Политология
      • Системы технологий
      • Судовые вспомогательные механизмы
      • Судовые холодильные установки
    • I курс
      • конспекты
      • ргр
      • контрольные
      • лабораторные
      • курсовые
      • зачёты
      • экзамены
    • II курс
      • конспекты
      • ргр
      • контрольные
      • лабораторные
      • курсовые
      • зачёты
      • экзамены
    • III курс
      • конспекты
      • ргр
      • контрольные
      • лабораторные
      • курсовые
      • зачёты
      • экзамены
    • IV курс
      • конспекты
      • ргр
      • контрольные
      • лабораторные
      • курсовые
      • зачёты
      • экзамены
    • V курс
      • конспекты
      • ргр
      • контрольные
      • лабораторные
      • курсовые
      • зачёты
      • экзамены
  • Теория
    • английский
    • интернет-ресурсы
    • литература
    • тематические статьи
  • Практика
    • типы судов
    • пиратство
    • видеоуроки
  • мануалы
  • морской словарь
  • технический словарь
  • история
  • новости науки и техники
    • авиация
    • автомобили
    • военная техника
    • робототехника

26.01.2013

Магнитный поток. Напряженность магнитного поля. Магнитная проницаемость

Произведение магнитной индукции на величину площадки, перпендикулярной направлению поля, называется магнитным потоком через данную площадку.

Магнитный поток через площадку можно рассматривать как совокупность магнитных линий, пронизывающих всю площадку, расположенную перпендикулярно направлению магнитного поля.

Магнитный поток обозначается буквой Ф и вычисляется по формуле: Ф = B * S, где В — магнитная индукция; S — площадь площадки.

В качестве единицы магнитного потока принят вебер (обозначение вб).

Магнитную индукцию можно представить произведением двух сомножителей, один из которых μ — магнитная проницаемость, зависит от физических свойств тела, а второй H — напряженность магнитного поля от величины и расположения электрических токов, создающих это поле, B = μ * H.

Количественная связь между электрическим током и напряженностью окружающего его магнитного поля определяется законом полного тока.

Рассмотрим магнитное поле, образованное кольцевой катушкой, имеющей w витков, равномерно распределенных по всей длине сердечника (рис. 1).

Проведем замкнутый контур, совпадающий с магнитной линией в сердечнике. Поверхность, ограниченная этим контуром, пронизывается w витками. В каждом витке течет ток, равный I.

Полный ток, пронизывающий контур, равен произведению силы тока на число витков.
Вследствие осевой симметрии катушки напряженность поля во всех точках контура имеет одинаковое значение.

В этом случае закон полного тока выражается следующими соотношениями:

где l — длина всего замкнутого контура.

Произведение напряженности магнитного поля на всю длину замкнутого контура, совпадающего с магнитной линией, равно полному току, пронизывающему контур.

Напряженность магнитного поля измеряется в амперах на метр (обозначение а/м).

Закон полного тока лежит в основе расчетов магнитных цепей электрических машин.

Магнитная проницаемость определяется формулой:

Тела, у которых μ меньше единицы (например, медь), называются диамагнитными.

Тела, у которых μ больше единицы (например, воздух), называются парамагнитными.

Магнитная проницаемость диамагнитных и парамагнитных веществ очень близка к единице.
Особую группу составляют так называемые ферромагнитные вещества. Основными ее представителями являются железо, никель, кобальт и их сплавы.

Магнитная проницаемость ферромагнитных тел очень велика, поэтому все электромагниты снабжаются сердечниками из ферромагнитных материалов. При незначительном токе в обмотках в таких сердечниках возникают весьма большие магнитные потоки.

Характерным признаком ферромагнитных тел является зависимость их магнитной проницаемости от магнитной индукции и от предыдущих магнитных состояний тела.

Таким образом, магнитная проницаемость ферромагнитных тел является величиной непостоянной и изменяется в зависимости от магнитной индукции.

Следовательно, в формуле B = μ * H одновременно с Н изменяется В и μ. Поэтому для того, чтобы характеризовать магнитные свойства ферромагнитных тел, выражают зависимость между В и H графически в виде кривой. На представленном графике (рис. 2) по горизонтальной оси, называемой осью абсцисс, отложены значения напряженности поля в стали, а по вертикальной, называемой осью ординат, — соответствующие величины магнитной индукции в той же стали. Такую кривую называют кривой намагничивания.
Кривые намагничивания стали (железа) впервые были определены в 1871 г. знаменитым русским физиком А. Г. Столетовым.

При рассмотрении кривых намагничивания стали можно установить, что с увеличением напряженности магнитного поля H магнитная индукция В в железе вначале сильно возрастает, а затем приближается к максимальному значению и при дальнейшем увеличении H увеличивается незначительно, или, как говорят, достигает насыщения.

Большое значение для практических целей имеет построение графической зависимости В от H при так называемом циклическом намагничивании железа, т. е. при изменении величины H от нуля до некоторого максимального значения и уменьшении H до нуля, затем изменении направления H и увеличении H до максимального значения, уменьшении H до нуля и увеличении H до максимального значения в первом направлении и т. д. (см. рис. 2).

Полученная замкнутая кривая АСА1С1А называется гистерезисной петлей. Гистерезисом называют отставание В от H в процессе намагничивания и размагничивания.

Теоретически доказано, что площадь, охватываемая гистерезисной петлей, пропорциональна электрической энергии, расходуемой на нагревание железа при его перемагничивании за один цикл. Потери энергии в электрических машинах и аппаратах, связанные с перемагничиванием, называются потерями на гистерезис.

Каждый сорт стали имеет свои кривые намагничивания, определяющие его магнитные свойства.

Определим величину магнитного потока Ф в кольцевой катушке (длина магнитопровода которой равна l, сечение магнитопровода S, магнитная проницаемость его материала μ), имеющей w витков, при прохождении по ней тока l.

Источник